變表皮系數試井解釋及其應用范文

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《斷塊油氣田雜志》2016年第4期

摘要：

目前大部分試井數學模型將表皮系數視為常數，然而這僅是一種簡化的處理。在實際生產過程中，注入或產出的流體可能沖刷巖石顆粒或者攜帶雜質顆粒進入地層，因此表皮系數是隨時間變化的。文中將受影響區域的平均滲透率定義為一個時間的函數，利用經典表皮系數的定義，建立了表皮系數與時間的關系式，稱之為變表皮系數；將該變表皮系數代替傳統試井解釋模型內視為常數的表皮系數，建立變表皮系數試井解釋數學模型；利用拉普拉斯變換求解出該模型在拉氏空間內的解，并利用Stehfest數值反演計算出實空間的解；做出無量綱井壁壓力和壓力導數隨時間變化的雙對數圖，并分析了變表皮系數表達式中各參數對無量綱井壁壓力及壓力導數的影響。文中利用勝利油田勝2區塊一口井的實測試井數據進行實例分析，說明了該模型的適用性。

關鍵詞：

試井解釋；變表皮系數；污染區域滲透率；典型曲線；模型

0引言

表皮系數是用來表征近井地帶受到污染程度大小的參數，由此引起近井地帶產生的附加壓力降稱為表皮效應［1—3］。引起表皮效應的因素有很多，包括鉆井過程中鉆井液的侵入、射孔的不完善、壓裂、酸化等［4—5］。在現今的試井解釋數學模型中，通常將表皮系數視為常數［6—7］，對于大部分生產井，這樣做可以滿足工程計算要求。然而，對于某些高滲井和儲層膠結程度不高的井，在生產過程中近井地帶壓力梯度大，流體流速快，可以將鉆井過程中侵入的鉆井液及未膠結的砂粒沖刷帶入井筒，此過程增大了近井地帶的滲透率，降低了表皮系數［8］；對于某些低滲透井，在生產和注水過程中，由于流體流動速度較慢，地層中的微粒逐漸堆積在近井地帶，隨時間推移，表皮系數逐漸增大。因此，在上述這些情況下，表皮系數往往是隨時間變化的，且變化較明顯，將表皮系數視為常數是不合適的，可能會導致錯誤的試井解釋結果［9—10］。本文將近井地帶的滲透率視為時間的函數，從表皮系數的定義出發，建立起變表皮試井解釋數學模型，并對該模型求解，繪制了無量綱壓力以及無量綱壓力導數圖版，補充了試井理論中表皮系數的內容。

1定義變表皮系數

將污染區域的平均滲透率視為時間的函數，其變化規律為：早期，因為較細的顆粒容易被沖刷帶入井筒中或堆積在近井地帶，污染區域平均滲透率變化速度較快；隨時間推移，這種顆粒越來越少，滲透率的變化也越來越慢；最后，污染區域平均滲透率趨近于常數。借鑒Fair［11］對于變井筒儲集系數的處理，該規律為KsiKs=-β（1-e-vit）+1（1）式中：Ks為污染區域平均滲透率，μm2；Ksi為污染區域初始（t=0）時刻平均滲透率，μm2；vi為滲透率初始遞變速率，d-1；t為時間，d；β為常數（β<1）。則污染區域滲透率變化趨勢如圖1、圖2所示。由圖1可知，當vi為定值時，β控制了Ksi/Ks的極限值，即：limt→+∞KsiKs=1-β（2）當β值為正值時，代表Ks逐漸增大；β為負值時，代表Ks逐漸降低；且β的絕對值越大，代表Ks最終變化程度越明顯。由圖2可知，當β為定值時，vi決定了Ksi/Ks趨近極限值的時間，vi越大，Ksi/Ks趨近極限值1—β的時間越短，曲線越陡，說明Ks的遞變速度越快。式（1）中通過定義β和vi參數來描述污染區域的滲透率恢復特征，表皮系數的定義：S=KKs→-1→lnrsrw（3）式中：S為表皮系數；K為地層平均滲透率，μm2；rs為污染區域半徑，m；rw為井筒半徑，m。假設污染區域半徑不變，即rs為定值，不妨定義初始時刻（t=0）的表皮系數Si為Si=KKsi→-1→lnrsrw（4）Si為常數，而S是時間的函數（因為Ks是時間的函數），可以利用Ks與Ksi的關系建立起S與Si的關系，聯立式（1）、式（3）和式（4），得到：S+lnrsrwSi+lnrsrw=KsiKs（5）

2建立并求解數學模型

2.1模型假設條件

假設平面無限大，厚度為h的均質地層中有一口生產井以q的速度生產，原始地層壓力為pi，井底流壓為pwf，儲層滲透率為K，孔隙度為準，井筒半徑為rw，流體黏度為μ，流體體積系數為B，綜合壓縮系數為ct，表皮系數為S，井筒儲集系數為C，儲層中發生達西徑向滲流。所有參數單位均為SI制。

2.2數學模型建立定義

如下無量綱量：pD=Kh（pi-p）1.842×10-3qμB，rsD=rsrw，pwD=Kh（pi-pwf）1.842×10-3qμB，tD=3.6Kt準μctrw2，rD=rrw，viD=準μctrw23.6Kvi，CD=0.1592C準cthrw2。其中：pD為無量綱壓力；pwD為無量綱井壁壓力；tD為無量綱時間；rD為無量綱半徑；CD為無量綱井筒儲集系數；viD為無量綱滲透率初始遞變速率；rsD為無量綱污染半徑。流動早期，井筒儲集效應明顯，地面產出液全部或大部分是由井筒內儲集的流體供應的，這時的流動并未完全波及到儲層，此時可將表皮系數視為常數Si；當井筒儲集效應逐漸減弱，地層滲流速度增大，流動完全波及到儲層，此時的表皮系數應為變量S。

3計算結果分析

由計算結果繪制的無量綱井壁壓力與無量綱時間的雙對數圖見圖3—5。各圖中所取的Si值為相同的4組值，分別為1，5，10，20。由圖3—5可知，Si的值越大，無量綱井壁壓力曲線簇的值越大，無量綱壓力導數的峰值也越高。

3.1β對無量綱井壁壓力的影響取lnrsD=40，viD=0.00001，CD=10，畫出實空間pwD及dpwD/dlntD與tD的雙對數圖（見圖3）。圖3a中共取了3組β值，分別為-0.5，0，0.5。β值的大小反映了污染區域平均滲透率最終的恢復程度，β越大，Ksi/Ks越小，最終的表皮系數S越小。在圖3中，β為正值時，pwD先減小，待S穩定后緩慢增加，壓力導數曲線會出現負值，故在雙對數圖上不連續，且Si越大，出現負值的范圍越大，曲線“開口”越大；β為負值，pwD先快速增加，待S穩定后緩慢增加，壓力導數曲線會出現第2個峰值，且Si越大，曲線峰值越高；β為0時表示表皮系數為常數，壓力導數曲線在出現第1個峰值后逐漸趨于0.5。當取lnrsD=40，β=-0.3，CD=10時，畫出實空間pwD及dpwD/dlntD與無量綱時間tD的雙對數圖（見圖4）。圖4取了3組viD值，分別為0.0001，0.00001，0.000001。viD的大小反映了Ks變化速度的快慢，viD越大，則Ks變化速度越快，S的變化速度也越快。在圖4中，則為viD越大，pwD上升速度越快，壓力導數曲線出現第2個峰值（β為負值）或“開口”（β為正值）的時間越早，但當Si和β值不變時，不同viD值的壓力曲線最終匯聚成為一條曲線，壓力導數曲線最終也會回歸到0.5。

3.2rsD對pwD的影響當取viD=0.00005，β=-0.3，CD=10時，畫出實空間pwD及dpwD/dlntD與tD的雙對數圖（見圖5）。圖5取了3組rsD值，分別為10，100，1000。rsD的值反映了污染區域面積的大小，rsD越大，污染區域越大，在地層中可被流體沖刷或堆積的污染顆粒越多，最終的表皮系數S變化也越明顯。在圖5中，rsD越大，pwD上升幅度越大，且最終pwD的值也越大，壓力導數曲線的第2個峰值（β為負值）或“開口”（β為正值）也越大。由圖5中還可以知道，rsD對于pwD的影響程度較小，尤其對于較大的Si的影響更小。這是因為污染半徑一般不會超過6m［14］，故污染半徑的變化范圍較小，在進行實例分析時，可以忽略污染半徑的影響。

4實例分析

以勝利油田勝2區ST2—0—608井11—5小層進行的壓力降落試井數據為例，油層厚度h為5.6m，原油黏度μ為4.2mPa•s，體積系數B為1.10m3/m3，井筒半徑rw為0.1m，日產油量q為450m3，綜合壓縮系數ct為8.9×10-4MPa-1。試井過程中井底流壓始終大于原油泡點壓力，故生產過程為單相油流。用本文提出的模型制作的典型曲線與試井實測數據擬合的結果見圖6。典型曲線中參數分別為：viD=0.001，β=0.7，CD=100，Si=9.0，rsD=40。選取某一擬合點在2張圖中對應的坐標分別為（18，4.66）和（106，5.12）。計算儲層的參數分別為Ksi=1.842×10-3qμBhpDΔpppfitting=0.75μm2準cth=3.6Khμrw2ttDppfitting=7.26×10-3m/MPaC=2π準cthrw2CDppfitting=7.26×10-2m3/MPaSi=pSpfitting=9.0根據圖6計算的污染區域初始滲透率為0.75μm2，該儲層的滲透率應為0.75/（1-β）=2.5μm2，與后期經過反復認識得到的結果2.8μm2基本一致，說明此次的計算結果基本正確。從圖6及以上計算的數據可以看出，由于試井時流體流速較快，且地層滲透率較大，產生清潔效應導致井周圍污染物被沖刷進入井筒［8，15］，表皮系數降低，表皮系數隨時間的變化規律如圖7所示。從圖7及滲透率的計算結果可知，該井Ksi僅為0.75μm2，表皮系數高達9.0，然而隨生產時間增加，滲透率逐漸恢復到2.5μm2，表皮系數也趨近于0。若是后續對該井進行配產及相關作業，如果沒有考慮井周圍表皮系數變化，可能會導致油井配產過小或造成一些不必要的施工作業，造成經濟損失。

5結論

1）本文建立了考慮變表皮系數的滲流數學模型，該模型通過定義2個參數β和viD來刻畫表皮系數與時間的關系，實例分析證明應用該參數是合理的。

2）利用拉普拉斯變換求解本文模型，做出無量綱井壁壓力和壓力導數隨無量綱時間變化的雙對數圖，并分析了變表皮系數表達式中各參數對無量綱井壁壓力及壓力導數的影響。

3）井筒儲集效應在早期段考慮，此時的流動沒有完全擴展至地層，故可近似將此時段的表皮系數視為常數，當井筒儲集效應結束后，將表皮系數視為變量。

4）利用勝利油田一口井的實測試井數據進行實例分析，說明該模型的適用性。本文提出的數學模型在繪制壓力導數圖版時，因為拉普拉斯解是一個分段函數，且存在無量綱壓力下降的情況，故壓力導數曲線會出現不光滑以及出現負值的情況，但并不影響應用。

參考文獻：

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作者:李文會 劉鵬程 李中超 單位:中國地質大學（北京）能源學院 中國石化中原油田分公司勘探開發研究院